Opgave Zonnestelsel 2005/2006: 7 7 Het viriaal theorema en de

Opgave Zonnestelsel 2005/2006: 7
7 Het viriaal theorema en de Jeans Massa: Stervorming
7.1 Het viriaal theorema
Het viriaal theorema is van groot belang binnen de sterrenkunde: bij stervorming, planeetvorming en sterevolutie is het een zeer algemeen gebruikt begrip. Wat zegt het viriaal theorema?
(1)
2K + Ω = 0
Oftewel: twee maal de kinetische energie van een systeem is gelijk aan de potentiele energie
van het systeem. Vaak zal je het viriaal theorema ook tegenkomen in zijn omgekeerde vorm:
tijdens contractie gaat de helft van de potentiele energie zitten in de kinetische energie van het
systeem (en de andere helft wordt uitgestraald). We kunnen het viriaal theorema afleiden voor
een systeem van deeltjes dat onderling alleen via de zwaartekracht wisselwerken. Dit is ook de
reden dat het viriaal theorema voornamelijk op stellaire schaal en groter wordt gebruikt!
We gaan bij de afleiding uit van het traagheidsmoment van een systeem van deeltjes.
I=
N
X
(2)
mi r2i
i=1
1. Wat is het traagheidsmoment van een systeem van deeltjes uitgeschreven in de afzonderlijke cartesische coordinaten?
P
P
2
2
2
I= N
~i 2 = N
i=1 mi r
i=1 mi (xi + yi + zi )
¨ is. Schrijf dit als twee termen: één met alleen de eerste afgeleiden naar
2. Leid af wat I/2
de tijd en één met de mengtermen.
P
I˙ = N
mi (2xi ẋi + 2yi ẏi + 2zi żi )
Pi=1
N
¨
I = i=1 (2xi ẍi + 2ẋ2i + 2yi ÿi + 2ẏi2 + 2zi z̈i + 2żi2 )
P
P
1¨
I = N mi (ẋ2 + ẏ 2 + ż 2 ) + N mi (ẍi xi + ÿi yi + z̈i zi )
2
i=1
i
i
i
i=1
3. Bekijk de term met eerste afgeleiden. Waar is deze aan gelijk?
PN
PN
2
2
2
vi2 = 2K (Kinetische energie)
i=1 mi (ẋi + ẏi + żi ) =
i=1 mi~
4. In de tweede term staan onderdelen als mi ẍi . Wat stelt dit onderdeel fysisch voor?
Een kracht (F = ma).
5. De zwaartekracht op een deeltje i in de x richting ten gevolge van alle andere deeltjes is:
mi ẍi =
N
X
j=1,j6=i
met rij de afstand tussen deeltje i en j.
1
Gmi mj
(xj − xi )
,
3
rij
(3)
Kijk nu eerst naar het stuk van de tweede term dat x bevat en schrijf dit om m.b.v. bovenstaande uitdrukking voor mi ẍi . De uitdrukking bestaat nu uit een dubbele sommatie.
PN PN
(xj −xi )
xi
i=1
j=1,i6=j Gmi mj r 3
ij
6. De zwaartekracht van deeltje i op deeltje j is natuurlijk tegengesteld aan die van j op
deeltje i. Combineer in de dubbele som deze twee bijdragen.
Gmi mj
(xi − xj )
(xj − xi )
= −Gmj mi
rij
rij
dus de vorige uitkomst wordt dan:
N
N
1X X
(xj − xi )2
−
Gmi mj
3
2 i=1 j=1,i6=j
rij
(het minteken komt van het omdraaien van (xj − xi ) naar (xi − xj ), de half van het feit
dat je nu alle paren dubbel telt)
7. Voor wie dat nog niet had bedacht: we tellen nu natuurlijk dubbel! Immers, in de dubbele
sommatie worden twee deeltje die een paar vormen beide een keer geteld als i en beide
een keer als j. We lossen dit op door de dubbele sommatie te vervangen door een een
som over alle paren in de verzameling Σparen .
(xj − xi )2
−Σparen Gmi mj
3
rij
Combineer nu de som over de paren met dezelfde som voor de y en z delen van de tweede
term, en vereenvoudig het totaal zodat je alleen maar rij termen overhoudt. Als het goed
is krijg je dan precies een uitdrukking voor de potentiele energie:
−Σparen
−Σparen Gmi mj
Gmi mj
rij
(4)
Gmi mj
(xj − xi )2 + (yi − yj )2 + (zi − zj )2
= −Σparen
3
rij
rij
(want (xj − xi )2 + (yi − yj )2 + (zi − zj )2 = rij2 )
¨ op
8. Als je de resultaten van hierboven combineert, wat is dan de compacte manier om I/2
te schrijven?
I¨
2
= 2K + Ω
Voor een stationair systeem (wat dus niet in de tijd verandert) of een periodiek systeem is de
(tweede) tijdsafgeleide van het traagheidsmoment gelijk aan nul. Maar ook voor systemen die
wel in de tijd veranderen is de tweede afgeleide van het traagheidsmoment meestaal nul of heel
klein. Hiermee hebben we het viriaaltheorema afgeleid.
2
1. Een galactische cluster van 500 sterren, met een gemiddelde massa van 0.5 M beslaat,
met ongeveer gelijke√dichtheid, een bol met een straal van 2 pc. Schat de gemiddelde
(root-mean-squared: v̄ 2 ) snelheid van de sterren. De potentiele energie van een bol met
2
.
uniforme dichtheid, massa M en straal R is 3GM
5R
1 pc = 3.086 · 1016 m, 1 AU = 0.1496 · 1012 m.
2
Ω = − 53 GM
= 2.7 · 1038 J
R
2K = −Ω
2
)
250Mv̄ 2 = 35 G(250M
R
)
v̄ 2 = 35 G(250M
= 3.2 · 105
R
√
v̄ 2 = 568 m/s
2. Stel dat de proto-zonnenevel (met massa 1.5 M ) begint met een temperatuur van 0 K, en
geen rotatie, en zich onder zijn eigen zwaartekracht gaat samentrekken van een bol van
2 pc naar een bol van 100 AU. Wat is de gemiddelde temperatuur van de deeltjes hierbij
geworden?
Ω0 = −5.78 · 1033 J, Ω1 = −2.38 · 1037 J
∆Ω = 2.3794 · 1037 J
1
Ω = K = 12 M v̄ 2
2
1
· 2.3794 · 1037 = 21 · 1.5 · 1.989 · 1030 v̄ 2
2
~¯v 2 = 7.98 · 106 → v = 2826 km/s
Totale wolk:
1
M v̄ 2 = 23 N kT
2
Per deeltje (M = N m)
1
mv̄ 2 = 32 kT
2
2
= 323 K
T = mv̄
3k
3. Wat is de gemiddelde lichtkracht geweest waarmee deze protonevel heeft geschenen als
dit proces 105 jaar heeft geduurd?
Energie vrij in 105 jaar: 2.379 · 1037 J
2.379·1037
L = 105 ·365,256·24·60·60
= 7.5 · 1024 J/s = 0.02L
4. Als we deze samentrekkende nevel willen bestuderen na 10 5 jaar, in welk golflengtegebied moeten we dan kijken?
T = 322 K
Wien: λmax = 0.290 cm K
−2
= 9 · 10−6 m
λmax = 0.29·10
322
c
13
f = λ = 3.3 · 10 Hz ⇒ Infra Rood.
7.2 De Jeans Massa
Uitgaande van het viriaal theorema kunnen we de Jeans massa afleiden. Dit is de massa waarbij
een wolk van deeltjes nog juist stabiel is tegen de eigen zwaartekracht.
3
1. Een belangrijk begrip in de astrofysica is de gemiddelde moleculaire massa µ van de
deeltjes (µ = m̄/mH ). Beschouw een willekeurig atomair gas met abundanties X, Y en
Z voor respectievelijk waterstof, helium en alle andere elementen (de ’metalen’, waarvan
je mag aannemen dat hun gemiddelde atoomgewicht 15.5 is). Hoe kun je µ uitdrukken in
de abundanties en de elementaire massa’s?
µ=
1
µmH
m̄
mH P
1
= i Ai m
Xi
H
1
1
= X + 4 Y + 15.5 Z
2. Schrijf voor een wolk van deeltjes, met totale massa M het totale aantal deeltjes, N als
functie van M en µ .
M = N µmH ⇒ N =
M
µmH
3. Wat is voor één deeltje met temperatuur T de kinetische energie?
Kdeeltje = 32 kT
4. Wat wordt nu de totale kinetische energie voor de wolk?
K = 23 N kT
5. Wat is de kritische massa – de Jeans massa – waarvoor het viriaal theorema nog net geldt
voor een sferische symmetrische wolk waarin de deeltjes alleen via de zwaartekracht
wisselwerken?
2
Ω = − 35 GM
R
−Ω = 2K
3GM 2
kT
= 3M
5R
µmH
GM
kT
= µm
⇒ MJ =
5R
H
5kT R
GµmH
6. Schrijf de Jeans-massa als functie van µ, T en ρ, de dichtheid van de wolk.
ρ=
M
4
πR3
3
1
⇒ R = ( 4Mπρ ) 3
3
1
5kT R
5kT
MJ = Gµm
= Gµm
( 3M ) 3
H
H 4πρ
3M
5kT
)3 4πρ
M 3 = ( Gµm
H
1
3
3
1
T
2
2
M = ( 4πG375k
3 µ3 m 3 ) ( ρ )
H
7. Hoe verandert de Jeans massa als de wolk samentrekt? Neem hierbij aan dat de temperatuur blijft gelijk (isotherme contractie).
Bij constante T : de Jeans massa gaat omlaag (zie de vorm met T en R), dus hoe meer de
wolk krimpt, hoe kleinere eenheden zullen gaan samentrekken.
4
8. Voor een wolk bestaande uit puur atomair waterstof, wat is de Jeans-massa als de deeltjes
dichtheid n = 1000 cm−3 , en de temperatuur T = 20 K? Deze dichtheden en temperaturen zijn karakteristiek voor het dichtste interstellaire medium dat we kennen.
ρ = mH · 1000 · 106 = 1.67 · 10−18 kg/m3
M = 5.19 · 1032 kg = 261 M
9. Als we lichtere sterren willen laten vormen, hoe moeten we dat dan doen?
Hogere dichtheid, lagere temperatuur, hogere Y & Z, of het opbreken van een wolk
gedurende de contractie
10. Als we Jupiter (MJup = 0.01 M ) willen laten condenseren uit een wolk met temperatuur
10 K, wat voor deeltjesdichtheid hebben we daarvoor nodig?
T
375k
−10
kg/m3
ρ = 4π(Gµm
3
2 = 1.4 · 10
H) M
n = mρH = 8.517 · 1016 m−3 = 8.5 · 1010 cm−3
3
3
5